等相位面可以表示为
微分得到

因此得到相速度

为什么波导中的相速度大于光速？这个是因为相位面投影的问题，之后会详细展开。

群速度公式

因此

色散

波形阻抗

以 TE 波为例。定义

如果以电场为领矢矢量

由 可得

因此

波导能否有效传播功率是衡量波导性能的一个很重要的指标。根据 Poynting 定理，实功率可以表示为

根据倍角公式

根据表达式，可以得到两个规律

• 传输功率正比于传输面积
• 传输功率正比于相对介电常数，因此常在波导中填充高介电介质来实现更高功率的传输。

对于给定的波导，当 达到最大时，实现最高功率传输。在干燥空气中，最大电场一般为 ，为了进一步提高功率，有两种实际做法

1. 干燥
2. 惰性气体

从而增大介质的耐压能力。

在实际波导中，如果出现毛刺形成尖端，就会导致截面减小，进而影响传输功率，且容易击穿。

表面电阻率

功率为

两边求到得到

因此得到衰减

由此可以定义

当 ，得到 ，因此

在上表面 取一小面元，。根据 Ohm 定律，此面元对应的功率损耗为

由于 ，因此其实电流密度的模与磁场强度的模在数值上相等。

因此损耗可以表示为

功率为

综上

对于 TE10 模，分子为

分母为

相比得到

对于窄边 时，有 。对于 时，磁场有

因此传导电流为

对应的， 时，法向量朝内，同样得到

不难发现，两种情况电流大小不变，只与时间和位置 有关。

对于窄边 时，有 。

两个分量磁场分量 都能产生电流，因此电流由两部分组成

现讨论 ，法向量为 正方向

在 方向，电流随着 作正弦变化，因此在 时会发生方向的变化。

时情况时类似的，只不过法向量为 负方向。

总体来说，窄边 上，电流为 方向，但随着 成正弦变化。

宽边 上，电流指向中心点，形成位移电流；等到下半个周期，电流指向四周。

在实际应用中，如果希望将能量辐射出去，只需要在矩形波导上开口即可。